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Article

1 - COMPORTEMENT PLASTIQUE EN DÉFORMATION UNIAXIALE

2 - MÉCANISMES DE DÉFORMATION

3 - ÉCOULEMENTS PLASTIQUES

4 - EXEMPLES

5 - CONTRAINTES INTERNES

6 - PLASTICITÉ DES POLYCRISTAUX

  • 6.1 - Importance de la nature granulaire du polycristal
  • 6.2 - Incompatibilité plastique
  • 6.3 - Limites des méthodes précédentes

7 - CONCLUSION

8 - SYMBOLES ET ABRÉVIATIONS

Article de référence | Réf : M45 v3

Exemples
État métallique - Déformation plastique

Auteur(s) : Georges SAADA

Date de publication : 10 oct. 2017

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Auteur(s)

  • Georges SAADA : Ancien élève de l’École Polytechnique - Docteur es sciences, LEM CNRS ONERA, Chatillon, France

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INTRODUCTION

Soumis à une contrainte, un solide cristallin, par exemple un solide métallique, se déforme de manière réversible tant que la contrainte appliquée est inférieure à une valeur critique, dite limite élastique, ou limite d’élasticité. Au-delà de cette contrainte critique, la déformation cesse d’être réversible : une déformation, dite déformation plastique, subsiste après suppression de la contrainte. Le solide finit par se rompre lorsque l’on poursuit la déformation.

La ductilité définit l’aptitude à tolérer une déformation plastique importante, elle dépend à la fois de la nature du matériau et du type d’essai. Il est possible, par exemple, de réduire par laminage en plusieurs passes, un bloc métallique dont les dimensions sont de l’ordre du mètre à une plaque dont l’épaisseur est de l’ordre de la fraction de millimètre, soit une déformation de l’ordre de 103, alors qu’en traction uniaxiale, il est difficile d’atteindre une déformation à la rupture supérieure à 1.

L’étude de la déformation plastique a sans doute eu pour origine le souci de maîtriser le formage et l’utilisation des métaux, et plus généralement des matériaux. De ce fait, elle a été longtemps empirique et ce n’est que depuis quelques dizaines d’années qu’ont été élaborés les concepts nécessaires à la compréhension des phénomènes physiques se produisant lors des écoulements plastiques. Pour les solides cristallins, auxquels nous nous limiterons dans cet exposé, les mécanismes de base sont assez bien compris, mais la dynamique des écoulements est mal connue, et constitue actuellement un axe de recherche très actif.

Dans cet article, nous nous proposons de décrire aussi simplement que possible les mécanismes mis en jeu lors de la déformation plastique des métaux, et plus généralement des solides cristallins.

Au paragraphe 2, nous analysons les mécanismes de déformation d’un point de vue structural ; le paragraphe 3 décrit les aspects généraux des écoulements plastiques. Des exemples précis sont donnés au paragraphe 4. Le paragraphe 5 analyse l’état de contrainte dans un solide déformé plastiquement. La plasticité des polycristaux est analysée au paragraphe 6, suivi d’une brève conclusion.

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DOI (Digital Object Identifier)

https://doi.org/10.51257/a-v3-m45


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4. Exemples

4.1 Diverses classes de matériaux

Dans ce qui précède, nous avons introduit progressivement des notions de plus en plus complexes tout en indiquant, pour chaque niveau de complexité, quelle classe de phénomènes pouvait être décrite. Dans ce paragraphe, nous reprenons, au risque de quelques redites, l’ensemble de ces résultats par classe de matériaux.

HAUT DE PAGE

4.2 Métaux purs

HAUT DE PAGE

4.2.1 Limite d’élasticité des monocristaux de haute pureté déformés à relativement basse température T < Tf/2

Avant déformation, les monocristaux de haute pureté à l’état bien recuit contiennent une densité de dislocations fixes formant un réseau tridimensionnel approximativement homogène. Leur limite d’élasticité dépend donc de la force de réseau, et des interactions des dislocations mobiles avec les autres dislocations.

  • Monocristaux cfc

    La force de réseau est négligeable, la limite d’élasticité est déterminée par la contrainte exercée par le réseau de dislocations. Pour qu’il y ait multiplication, il faut que les dislocations émises par une source puissent se propager, faute de quoi elles exerceraient sur la source une contrainte en retour qui bloquerait celle-ci ; σM est donc la contrainte nécessaire à la propagation d’une dislocation à travers la forêt de dislocations perçant son plan de glissement. Cette contrainte est la somme de deux termes, le premier σel correspond aux interactions élastiques, σel /µ est indépendant de la température et peut être calculé à partir de la formule (54) ;...

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BIBLIOGRAPHIE

  • (1) - BENARD (J.), MICHEL (A.), PHILIBERT (J.), TALBOT (J.) -   Métallurgie générale.  -  Masson Paris (1984).

  • (2) - KUBIN (L.P.), MARTIN (G.) -   Non linear phenomena in linear science.  -  (1987) Trans. tech. Aedermannsdorf Suisse 498 p. (1988).

  • (3) - CAILLARD (D.), THIBAULT (J.), VEYSSIÈRE (P.) -   Mécanismes de déformation et résistance des matériaux nouveaux.  -  J. de Ph. vol. 1, n° 6, 372 p. Paris (1991).

  • (4) - CHAMPIER (G.), SAADA (G.) -   Déformation plastique des métaux et alliages.  -  Masson, Paris, 317 p. (1968).

  • (5) - ESHELBY (J.D.) -   Solid state physics.  -  Ed. F. Seitz et D. Turnbull vol. 3, p. 79. Academic Press, New York, 581 p. (1956).

  • (6) - GROH (P.), KUBIN (L.P.), MARTIN (J.L.) -   Dislocations...

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