Bibliographie & annexes
Présentation
En anglais
RÉSUMÉ
Cet article présente la physique de base des cristaux inorganiques à propriétés optiques non linéaires et de l’optique non linéaire. A partir des susceptibilités électriques non linéaires d’ordre 2 et 3 des solides nous décrivons les mécanismes de génération du second harmonique, de l’effet Pockels, de l’effet Faraday, du mélange de fréquences, de l’amplification paramétrique optique, de l’oscillation paramétrique optique ou encore de l’émission Raman stimulée.
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This article presents the fundamental physics of both nonlinear inorganic crystals and nonlinear optics. From second and third nonlinear optical susceptibilities we analyze the following mechanisms of second harmonic generation (SHG), Pockels effect, Faraday effect, frequency mixing, optical parametric amplification (OPA), optical parametric oscillation (OPO), and Raman stimulated emission.
Auteur(s)
-
Georges BOULON : Professeur des universités Institut Lumière Matière, Unité mixte de recherche CNRS 5306 Université Claude Bernard Lyon 1, Université de Lyon, Lyon, France -
INTRODUCTION
Les cristaux à propriétés optiques non linéaires jouent un rôle essentiel dans le développement récent des nouvelles sources laser. Les principales connaissances de base nécessaires à la compréhension de leur fonctionnement ont été introduites à partir des susceptibilités électriques non linéaires d’ordre 2 et 3 des solides. On rappelle d’abord la loi de Malus et les notions essentielles de polarisation par réflexion à l’incidence de Brewster, par biréfringence avec les cristaux uniaxes (calcite CaCO3 , LiNbO3 , quartz), les interfaces de prismes de Glan-Thomson, ou de Glan-Foucault, par absorption avec les milieux dichroïques. L'ensemble est illustré par des exemples pratiques de systèmes utilisant les lames quart d’onde, des cellules anti-retour par application d’un champ électrique qui crée la biréfringence souhaitée de cristaux de KDP (KH2PO4) par effet Pockels et des cristaux isolateurs optiques par application d’un champ magnétique (effet Faraday). Parmi les applications les plus utilisées nous montrerons comment on peut obtenir la génération du second harmonique au moyen de cristaux uniaxes du type χ(2), le doublage de fréquence intracavité et l’autodoublage de fréquence donné par des cristaux dopés surtout par l’ion Nd3+. Nous poursuivons avec la génération de fréquences par des processus paramétriques non linéaires comme l’oscillateur paramétrique optique (OPO pour Optical Parametric Oscillator) souvent constitué d’un cristal de niobate de lithium LiNbO3 polarisé périodiquement (PPLN : Periodically Poled Lithium Niobate) basé sur un quasi-accord de phase (QPM : Quasi Phase-Matching) ainsi que l’amplification paramétrique optique (OPA). Nous terminerons par les cristaux laser décaleurs de fréquence à effet Raman stimulé appliqués à la création d’une étoile artificielle pompant les atomes de sodium de la mésosphère.
Cet article sur les cristaux et l’optique non linéaires est associé à un ensemble relatif à la présentation générale des sources laser à l’état solide qui inclut également la physique du laser Sources lasers à l’état solide. Fondements [AF 3 275] la luminescence cristalline Luminescence cristalline appliquée aux sources lasers [AF 3 276] et la génération des impulsions laser ultrabrèves Génération d’impulsions lasers ultracourtes jusqu’à la femtoseconde [AF 3 282].
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MOTS-CLÉS
effet Pockels émission Raman stimulée oscillation paramétrique optique effet Faraday mélange de fréquences
KEYWORDS
Pockels's effect | Raman stimulated emission | optical parametric oscillation | Faraday's effect | frequency mixing
VERSIONS
- Version archivée 1 de janv. 2006 par Georges BOULON
DOI (Digital Object Identifier)
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Polarisation
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1. Susceptibilités électriques non linéaires des cristaux non linéaires
Les effets d’optique non linéaire ont été découverts il y a longtemps : Kerr (1875), Pockels (1893), Raman (1928) mais leur potentiel réel n’est apparu qu’avec les premières sources laser, d’abord avec le cristal de rubis (1960) puis le cristal de grenat YAG (Yttrium Aluminium Garnet) dopé Nd3+ (1964). Le premier article montrant la génération d’harmoniques par doublage de fréquence date de 1961 avec le laser impulsionnel à rubis. Les sources laser qui délivrent des champs électriques monochromatiques et intenses sont idéales pour produire ces phénomènes non linéaires. En optique « classique », le champ électrique oscillant E d’une onde lumineuse qui se propage à travers un milieu diélectrique transparent induit un champ de polarisation P au sein de la collection des dipôles atomiques caractérisé par la même fréquence que celle du champ incident :
avec :
- ε0 :
- permittivité du vide,
-
![]()
: - coefficient de susceptibilité linéaire (d’ordre 1).
Mais si le champ électrique de la source laser incidente est élevé, alors les dipôles du milieu diélectrique ne répondent plus linéairement et la polarisation induite P s’exprime comme un développement de puissances du champ appliqué E :
avec χ (2) et χ (3) les tenseurs de susceptibilité électrique du matériau respectivement d’ordre 2 et 3.
À titre de comparaison, si χ (1) = 1, χ (2) = 5 × 10–8 cm/V et χ (3) = 3 × 10–15 cm2/V2, et comme avec les lasers...
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Susceptibilités électriques non linéaires des cristaux non linéaires
BIBLIOGRAPHIE
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(4) - COURTOIS (J.Y.) - Optique non linéaire. - Dans Les lasers et leurs applications scientifiques et médicales. FABRE (C.) et POCHOLLE (J.P.) (éd.), Les Éditions de Physique (1996).
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(5) - POCHOLLE (J.P.), VIVIEN (D.) - Les matériaux laser pour l’optique non linéaire. - Numéro spécial de l’Actualité Chimique, Les matériaux du fondamental aux applications. Numéro publié en collaboration avec la SF2M et...
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