Présentation
EnglishAuteur(s)
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Jean-Pierre PRENEL : Professeur à l’Université de Franche-Comté - Responsable de l’Équipe Métrologie Optique et Microtechniques de l’Institut de Génie Énergétique de Belfort
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Paul SMIGIELSKI : Docteur ès Sciences - Ingénieur de l’École Supérieure d’Optique ESO - Attaché à la Direction Scientifique de l’institut franco-allemand de Recherches de Saint-Louis - Cofondateur d’HOLO 3 - Professeur conventionné ENSPS à l’Université Louis Pasteur de Strasbourg
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Lire l’articleINTRODUCTION
Nous considérons dans ce chapitre des objets optiquement transparents présentant des variations d’indice de réfraction tels les écoulements aérodynamiques ou hydrodynamiques et les plasmas ou certains matériaux optiques soumis à des contraintes diverses.
De tels objets sont, du point de vue optique, des objets de phase (seulement caractérisés par des variations de chemin optique). Ils ne sont pas visibles directement en formant leur image sur un récepteur photographique, celui-ci étant uniquement sensible à la lumination (produit de l’éclairement par le temps de pose).
Pour les visualiser, il faut les transformer en objet d’amplitude, soit à l’aide de techniques strioscopiques ou interférométriques, par exemple, soit en introduisant dans le milieu (cas des écoulements) des microparticules qui diffusent la lumière.
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4. Techniques interférométriques
4.1 Interférométrie différentielle
4.1.1 Dédoublement de l’image par prisme de Wollaston
Dans le montage précédent (figure 4), plaçons un prisme biréfringent de Wollaston (W1) sur la source S. La lumière incidente est polarisée rectilignement au moyen du polariseur P1 (figure 6). Le prisme donne pour chaque point de la source deux rayons légèrement séparés spatialement et polarisés à 90o l’un de l’autre. Ces rayons, après la traversée de l’objet, arrivent en S’ sur un second Wollaston (W2) qui les dédouble une nouvelle fois. Deux d’entre eux sont superposés dans le plan image en P’. Un analyseur P2 leur permet d’interférer. Pour avoir un bon contraste et une bonne définition des franges d’interférence dans tout le champ (dans le cas où l’on ne dispose pas d’un laser), on dispose un filtre interférentiel F sur le faisceau incident. En éclairage cohérent (laser), on peut utiliser uniquement le Wollaston W2 et l’analyseur P2.
En l’absence d’écoulement, les franges d’interférence sont rectilignes et perpendiculaires à la direction du dédoublement de l’image. Leur orientation et leur pas dépendent de l’orientation et de la position suivant Oy des prismes de Wollaston. Soit Δ (x, z ) la différence de chemin optique introduite par l’écoulement. La déformation i d’une frange, dans la direction Oz, par rapport à la frange initiale de même ordre d’interférence, est :
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BIBLIOGRAPHIE
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