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Auteur(s)
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Jean CAVARELLI : Professeur de Biologie structurale, université Louis-Pasteur, Strasbourg
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Les molécules biologiques responsables de toute vie cellulaire sont des hétéropolymères de très grande taille appartenant à deux familles : les protéines et les acides nucléiques. Les processus biologiques compliqués sont les résultats d’interactions dynamiques soit de macromolécules biologiques entre elles, soit de macromolécules avec de petits substrats cellulaires. La compréhension de ces mécanismes nécessite en premier lieu la connaissance des structures tridimensionnelles de ces macromolécules soit seules, soit engagées dans des complexes spécifiques. La connaissance de ces structures est l’un des piliers actuels de la biologie moléculaire et représente une source de progrès qui génère des retombées non seulement en recherche fondamentale mais aussi en recherche appliquée (médicale, agroalimentaire). Cela justifie les investissements importants réalisés depuis plusieurs années dans les secteurs publics et privés. La diffraction des rayons X par des monocristaux est la méthode par excellence pour l’étude des macromolécules biologiques. La cristallographie a permis la détermination des structures tridimensionnelles de plusieurs milliers de macromolécules biologiques dans des gammes de taille et de complexité très variées : petites protéines, oligonucléotides, acides ribonucléiques de transfert, immunoglobulines complexes multienzymatiques, complexes nucléoproté-iques, virus d’insectes, de plantes ou de mammifères. Les propriétés physico-chimiques intrinsèques des macromolécules biologiques donnent naissance à des cristaux avec de grands paramètres de maille cristalline et un pouvoir de diffraction en général limité en comparaison du standard actuel des petites molécules organiques. Cela impose des méthodes et des techniques adaptées tout au long du processus cristallographique. Cette méthodologie propre aux macromolécules biologiques va être présentée dans cet article. L’explosion actuelle de cette méthode est due aux progrès réalisés tant au niveau de la technologie (biologie moléculaire, sources de rayons X, détecteurs de rayons X, supercalculateurs puissants) qu’au niveau des logiciels de traitement des données de diffraction (collecte, phasage, affinement). Cela se traduit par un raccourcissement extraordinaire du délai séparant l’obtention d’un premier cristal et la détermination de la structure cristalline. Une étude cristallographique peut maintenant être conduite en quelques mois après l’obtention des premiers cristaux.
La lecture de cet article suppose une bonne connaissance de la cristallographie géométrique et une première initiation à la théorie de la diffraction des rayons X par des monocristaux. Le lecteur pourra se référer aux articles de A. Authier « Cristallographie géométrique » dans le traité de Sciences Fondamentales [1] et de Y. Jeannin « Résolution d’une structure cristalline par rayons X » dans ce traité Analyse et Caractérisation [3].
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5. Méthode de la série isomorphe
C’est la méthode la plus utilisée en cristallographie des protéines pour résoudre le problème des phases. Depuis son introduction par Perutz en 1954, elle a permis de déterminer la grande majorité des structures connues à ce jour.
5.1 Détermination des phases. Cas idéal
Notons P la structure tridimensionnelle d’une macromolécule et supposons que l’on ajoute à la structure P un nombre d’atomes supplémentaires correspondant à une structure notée D. On appellera P la structure native et (P + D) la structure dérivée. On supposera aussi que le cristal natif et le cristal dérivé sont isomorphes, c’est-à-dire que :
-
la symétrie cristallographique et les paramètres cristallins sont conservés ;
-
la molécule n’a subi ni rotation ni translation dans la maille.
Les changements dans la densité électronique de la molécule native consistent alors uniquement en une addition de densité électronique pour les positions de l’espace occupées par les atomes supplémentaires introduits. Pour chaque réflexion hkl, on peut alors écrire :
avec :
- FP :
- facteur de structure du cristal natif (module î Fp⋅ et phase φP )
- FP + D :
- facteur de structure du cristal dérivé (module î FP + D⋅ et phase φP + D )
- FD :
- facteur de structure dû aux atomes D seuls (module ˜ FD⋅ et phase φD ).
La figure 5 permet de voir que si l’on connaît la nature et la position des atomes supplémentaires D dans la maille (on peut alors calculer ˜ FD⋅, φD ), et si l’on dispose des intensités diffractées (˜ FP + D⋅2, ˜ FP⋅2), l’indétermination sur...
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