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Jacques JOUHANEAU : Professeur au Conservatoire National des Arts et Métiers (CNAM)
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Lire l’articleINTRODUCTION
Compte tenu de la complexité des lois physiques qui régissent les phénomènes de propagation, d’absorption et de diffraction par les obstacles, l’étude de l’acoustique des salles ne peut être abordée qu’à partir de modèles simplifiés reposant, tantôt sur des lois analogues à celles de l’optique géométrique, tantôt sur des lois ondulatoires, tantôt sur des lois statistiques.
Lorsque ces modèles sont en défaut, on tente d’expliquer les phénomènes observés en faisant appel à des distributions :
-
temporelles, pour les régimes transitoires ;
-
modales, pour les régimes permanents.
Ces distributions mettent en évidence les limites de validité des lois statistiques.
Dans les cas où la géométrie des salles devient trop complexe et où aucune des approches précédentes ne donnent satisfaction, il devient nécessaire de faire appel à des théories mettant en jeu des bilans d’échange d’énergie. Les lois qui en résultent s’appliquent aussi bien aux différentes parties d’une même salle qu’aux ensembles constitués de plusieurs locaux, juxtaposés ou non.
Mais l’étude complète d’une salle attribue une importance croissante aux effets perceptifs. Sa description passe par l’introduction d’un certain nombre de critères susceptibles de traduire les différentes composantes entrant dans la définition de la qualité des salles.
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5. Étude des champs réverbérés stationnaires dans les locaux couplés
5.1 Échanges d’énergie réverbérée entre deux locaux communiquant par une ouverture
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Relations fondamentales
On considère deux locaux voisins de volumes respectifs V1 et V2 communiquant par une ouverture de surface Sc (figure 26).
On place dans la pièce 1 de volume V1 une source sonore de puissance constante E1 .
Soit A1 l’absorption du local 1 exception faite de la surface commune Sc
et A 2 l’absorption du local 2 exception faite de la surface commune Sc .
La fraction d’énergie absorbée, par seconde, par les parois de 1 est :
La fraction d’énergie transmise au local 2 est :
et de même pour le local 2, les fractions d’énergies absorbée et transmise sont respectivement :
Avec une source sonore située dans 1, on aura donc un système défini par les équations d’équilibre des puissances en régime stationnaire :
et
Soit en posant A11 = A1 + Sc et A22 = A2 + Sc
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