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RÉSUMÉ
Les plasmons de surface sont des oscillations quantifiées de plasma, ils existent à l'interface entre un milieu métallique, le plus souvent un métal noble, et un milieu diélectrique. L'oscillation collective des électrons qui les constitue coexiste avec le champ électromagnétique évanescent de chaque côté de l'interface. Un dispositif efficace et relativement simple d'excitation des plasmons de surface consiste à travailler en réflexion interne totale de lumière dans un prisme dont une face plate est recouverte d'une fine couche métallique. Ces ondes sont principalement exploitées en bio-physique et en bio-chimie au travers de la résonance de plasmon de surface. Ce dossier détaille le formalisme mathématique permettant de décrire les plasmons de surface à une interface métal-diélectrique. Il s'attarde ensuite sur les moyens possibles pour exciter des plasmons de surface, dans le cas des interfaces planaires et cylindriques. Il fournit ensuite quelques considérations sur les plasmons de surface localisés. Finalement, quelques applications dans le domaine de la spectroscopie et des bio-capteurs sont abordées.
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Christophe CAUCHETEUR : Docteur en sciences de l'Ingénieur - Chercheur qualifié du FRS-FNRS à la Faculté polytechnique de l'université de Mons, Belgique
INTRODUCTION
Dans les métaux, il existe des ondes particulières appelées ondes plasma, qui correspondent à une oscillation de la densité de charges. Ces ondes possèdent une structure longitudinale, autrement dit le vecteur d'onde qui leur est associé est parallèle au champ électrique. Elles ne peuvent donc pas être générées optiquement, compte tenu de la structure transverse de l'onde électromagnétique lumineuse. Il est cependant possible de lever cette contrainte à l'interface entre un métal et un diélectrique, pour peu qu'une onde évanescente présentant une composante longitudinale soit générée à cette interface. Le mode mixte lumière/oscillation plasma ainsi engendré constitue alors le plasmon. En pratique, le couplage entre l'onde plasma et la lumière n'est possible que moyennant un accord des vitesses de phase des deux ondes. Cette condition s'obtient lorsque les vecteurs d'onde sont identiques le long de l'interface. Un moyen simple et efficace de générer une onde évanescente propice au couplage avec le plasmon est de travailler en réflexion interne totale dans un prisme dont une face est recouverte d'une couche nanométrique métallique. Lorsque la lumière incidente est couplée avec l'onde plasmonique, il n'y a plus de lumière réfléchie compte tenu du fait que l'énergie lumineuse transférée vers le plasmon se dissipe dans le métal. Cette dissipation est liée à la partie imaginaire de la constante diélectrique du métal et se traduit par une certaine largeur de résonance. Les ondes de plasmons de surface étant très sensibles aux changements d'indice de réfraction du milieu diélectrique extérieur, elles sont naturellement exploitées pour faire de la réfractométrie fine. Les principales applications incluent la mesure de constantes diélectriques des métaux, la réalisation de capteurs (bio)chimiques, la spectroscopie…
Ce principe physique, dont les premières observations remontent à plus de 100 ans, a été abondamment étudié et documenté. De nombreux ouvrages détaillent le principe de fonctionnement des ondes de plasmons de surface et leur utilisation. Ce dossier a pour objectif de présenter au lecteur le principe physique sous-jacent à la génération de plasmons de surface dans les fibres optiques. Il s'attarde ensuite sur les principales configurations utilisées pour l'excitation de plasmons de surface. Des exemples concrets de réalisation sont finalement discutés.
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2. Conditions d'excitation des plasmons de surface à une interface planaire métal-diélectrique
Cette section résume le formalisme mathématique permettant de décrire les plasmons de surface.
2.1 Équations de Maxwell
Le champ électromagnétique dans le vide est représenté en termes de deux vecteurs, le champ électrique E et le champ magnétique B . La présence de matière dans l'espace occupé par ces vecteurs requiert d'introduire trois autres vecteurs, D , H et J , respectivement appelés déplacement électrique, champ magnétique dans la matière et densité de courant électrique. Ces vecteurs, dont les composantes sont exprimées dans un repère cartésien orthonormé (x, y, z ), sont reliés par les équations suivantes (deux équations scalaires et deux équations vectorielles) :
où ρ est la densité de charges électriques libres.
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BIBLIOGRAPHIE
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(1) - WOOD (R.W.) - On a remarkable case of uneven distribution of light in a diffraction grating spectrum. - Proceedings of the Physical Society of London, 18, p. 269 (1902).
-
(2) - FANO (U.) - The theory of anomalous diffraction gratings and of quasi-stationary waves on metallic surfaces (Sommerfeld's waves). - Journal of the Optical Society of America, 31, p. 213-222 (1941).
-
(3) - WANGSNESS (R.K.) - Electromagnetic fields. - John Wiley & Sons. New-York, USA (1986).
-
(4) - RITCHIE (R.H.) - Plasma losses by fast electrons in thin films. - Physical Review, 106, p. 874-881 (1957).
-
(5) - TURBADAR (T.) - Complete absorption of light by thin metal films. - Proceedings of the Physical Society, 73, p. 40 (1959).
-
(6) - OTTO (A.) - Excitation of non-radiative surface plasma...
DANS NOS BASES DOCUMENTAIRES
ANNEXES
Congrès : META – International Conference on Metamaterials, Photonic Crystals and Plasmonics. Conférence organisée chaque année à un endroit différent http://metaconferences.org
Congrès : SPP – International Conference on Surface Plasmon Photonics. Conférence organisée tous les deux ans à un endroit différent. Site Internet différent pour chaque édition.
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