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RÉSUMÉ
L’amplification d’impulsions à dérive de fréquence (CPA) est un concept d’architecture qui permet d’accéder à des intensités laser extrêmement élevées. Il comprend trois étapes : une impulsion courte est allongée temporellement de plusieurs ordres de grandeur ce qui diminue sa puissance crête ; elle est ensuite amplifiée efficacement dans un milieu laser puis ramenée à une durée proche de celle d’origine. L’objet de cet article est d’expliciter le concept, en donnant les éléments fondamentaux et en présentant différentes méthodes utilisées pour étirer, amplifier et comprimer des impulsions ultracourtes. Des exemples de systèmes représentatifs sont présentés.
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Chirped Pulse Amplification (CPA) is a laser architecture concept for amplifying pulses to very high intensities. It proceeds in three steps: an ultrashort pulse is temporally stretched by several orders of magnitude in order to reduce its peak power ; it is efficiently amplified in a laser material ; it is temporally compressed close to the original duration. This article aim to clarify the concept by giving basic elements and by presenting some of the methods used to stretch, amplify and compress ultrashort pulses. Some examples of typical systems are presented.
Auteur(s)
-
Emmanuel HUGONNOT : Ingénieur chercheur - Commissariat à l’énergie atomique et aux énergies alternatives, - Centre d’Études Scientifiques et Techniques d’Aquitaine, Le Barp, France
INTRODUCTION
Pour de très nombreuses applications, les énergies des impulsions lasers ultra-courtes délivrées par les oscillateurs à blocage de modes ne sont pas suffisantes et il est nécessaire de les amplifier. Cependant, les intensités obtenues durant l’amplification directe d’impulsions courtes deviennent rapidement très élevées et dépassent les seuils de dommage des optiques. L’amplification à dérive de fréquence (CPA pour Chirped-Pulse Amplification) est un concept d’architecture développé dans le but d’amplifier des impulsions courtes sans dépasser ce seuil de dommage.
Le principe général est de diminuer l’intensité des impulsions pendant la phase d’amplification. La solution évidente qui consiste à augmenter le diamètre des faisceaux au fur et à mesure de l’augmentation de la puissance crête atteint très rapidement ses limites, non seulement à cause des tailles des optiques nécessaires, de leur encombrement et du coût, mais également parce que la diminution de la fluence conduit à des systèmes lasers fonctionnant loin de la fluence de saturation des matériaux amplificateurs, ce qui les rend très peu efficaces. Le concept CPA consiste alors à augmenter la durée des impulsions, ce qui permet de diminuer uniquement l’intensité des impulsions tout en conservant leur fluence.
Partant d’un oscillateur à blocage de modes, la première étape consiste à allonger temporellement les impulsions laser extrêmement courtes par un système fortement dispersif. On parle alors d’impulsions à dérive de fréquence car la dispersion introduit une relation quasi-linéaire entre la fréquence optique et le temps de groupe. Une impulsion de durée située dans la gamme allant de la femtoseconde à la picoseconde est étirée typiquement dans le domaine nanoseconde. Ce procédé permet ainsi de diminuer de plusieurs ordres de grandeur la puissance crête de l’impulsion, qui peut donc être amplifiée à des niveaux inatteignables autrement. Une fois le niveau d’énergie désiré atteint, l’impulsion est ramenée à une durée comparable à la valeur d’origine par compression temporelle en utilisant un élément de dispersion opposée à celle de l’étireur.
Il s’agit du concept fondamental utilisé pour la réalisation de grandes installations lasers ultra-haute-intensité, atteignant des puissances crêtes dans la gamme du petawatt. La méthode CPA est également utilisée avec succès pour des puissances crêtes inférieures, telles que celles délivrées par des produits commerciaux ou lorsque les impulsions sont aussi courtes que quelques cycles optiques. On trouve aussi de nombreuses applications dans le domaine des lasers fibrés pour lesquels les fortes intensités optiques sont inhérentes au confinement de la lumière dans le cœur des fibres optiques.
L’objet de cet article est de décrire et d’expliciter le concept en donnant les éléments fondamentaux et en présentant différentes technologies utilisées pour réaliser les systèmes. Nous montrons ainsi comment gérer la dispersion et comment amplifier des impulsions ultra-courtes, que ce soit par émission stimulée ou par amplification paramétrique optique. Enfin, des exemples significatifs de systèmes CPA illustrent les atouts majeurs de cette technologie.
Le lecteur trouvera en fin d’article un glossaire et un tableau des sigles utilisés.
KEYWORDS
CPA | ultrashort pulse | laser pluse amplification | dispersion | ultra high intensity
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3. Méthodes d’amplification
L’amplification des impulsions courtes à dérive de fréquence est similaire à celle de n’importe quel signal optique. Il s’agit de transférer l’énergie d’une source externe (optique ou électrique) vers le signal que l’on souhaite amplifier. La principale spécificité se situe au niveau de la bande de gain spectrale qui doit être suffisamment large pour amplifier des impulsions courtes. Deux mécanismes de transfert d’énergie sont couramment utilisés dans les systèmes CPA : l’amplification par émission stimulée et l’amplification par non-linéarité optique, déclinées en une grande variété d’architectures selon les caractéristiques désirées (gain, énergie, cadence, longueur d’onde...).
3.1 Amplification par émission stimulée
L’amplification par émission stimulée est un phénomène fondamental se produisant lorsqu’une onde électromagnétique interagit avec un milieu excité par pompage optique. Ses fondements sont exposés dans l’article [AF 3 275]. Dans cette partie, nous décrivons les effets spécifiques, ainsi que les architectures et milieux amplificateurs les plus utilisés dans la technique CPA.
HAUT DE PAGE3.1.1 Amplification d’impulsions courtes, saturation du gain et rétrécissement spectral par le gain
Afin d’atteindre le niveau d’énergie désiré en sortie de système, l’impulsion à dérive de fréquence traverse différents amplificateurs qui vont lui transférer une partie de leur énergie stockée. Après traversée d’un milieu amplificateur, l’évolution de la forme temporelle de l’impulsion amplifiée est déterminée en utilisant la formule de Frantz et Nodvik :
![](figures/ul-e6515niv10003/1/nv1819413935128-web.gif)
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BIBLIOGRAPHIE
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(5) - MONMAYRANT (A.), WEBER (S.), CHATEL (B.) - A newcomer’s guide to ultrashort pulse shaping and characterization. - Journal of Physics B : Atomic, Molecular...
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Commod Pro http://oxalis-laser.com
Fiberdesk http://www.fiberdesk.com
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RP Photonics Encyclopedia http://www.rp-photonics.com/encyclopedia.html
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Photonics West (SPIE) http://spie.org/photonics-west
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