Bibliographie & annexes
Présentation
Auteur(s)
-
Herbert RUNCIMAN : Order of the British Empire (OBE) - Bachelor of Science (B. Sc. Physics) - Electro-optic systems Pilkington Optronics (Glasgow)
-
Pierre-Yves MADEC : Ingénieur à la Division Imagerie Optique haute-résolution de l’Office National d’Études et de Recherches Aérospatiales (ONERA)
-
Gilbert GAUSSORGUES : Ingénieur de l’École supérieure d’optique - Président-directeur général de HGH Ingénierie systèmes infrarouges - Ancien directeur du laboratoire d’optronique de la Marine nationale
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Lire l’articleINTRODUCTION
avec la participation de Jean-Louis MEYZONNETTE Professeur à l’École supérieure d’optique et de quelques élèves de l’École supérieure d’optique pour l’adaptation et la traduction en langue française
L e lecteur trouvera dans cet article :
-
la description des différentes formes d’optique ;
-
les traitements de surfaces optiques ;
-
l’analyse de plusieurs types de balayage.
Des références bibliographiques sont données à la fin de l’article pour tout complément technique ou scientifique nécessaire.
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VERSIONS
- Version courante de janv. 2019 par Guillaume DRUART, Florence DE LA BARRIERE, Nicolas GUERINEAU
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Optique des faisceaux gaussiens1. Optiques diffractives, holographiques et hybrides
1.1 Réseau de diffraction
Si un faisceau lumineux arrive avec un angle d’incidence i sur un écran constitué d’un ensemble de fentes étroites régulièrement espacées d’une distance a, les rayons se diffractent dans les directions i ’ pour lesquelles le déphasage entre deux fentes successives est un nombre entier n (appelé ordre d’interférence) de longueurs d’onde, c’est‐à‐dire que :
Cette formule s’applique quels que soient le nombre et la largeur des fentes du réseau, et même si on remplace les fentes par une variation périodique en transmission, en épaisseur, ou en indice de réfraction, de période a. Par contre, ces paramètres influent sur la répartition énergétique à l’intérieur de chaque ordre de diffraction.
Plus une pupille circulaire est petite, plus la répartition angulaire du flux transmis est élargie. Pour une pupille rectangulaire, on obtient des résultats semblables, et l’on trouve que le diagramme d’intensité en diffraction d’une fente de largeur b et de longueur c, éclairée par un faisceau monochromatique et collimaté perpendiculairement à la pupille est donné par :
où :
- B :
- = π (b / λ) sin θ
- C :
- = π (c / λ) sin ϕ
- I0 :
- l’intensité le long de l’axe.
Si l’on considère des fentes très longues, elles ne diffractent la lumière que dans le plan perpendiculaire à leur longueur, suivant la loi :
Cette intensité est nulle dans les directions θ telles que :
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BIBLIOGRAPHIE
-
(1) - MARSHALL (G.F.) - Laser beam scanning. - Ed. Marcel Dekker Inc., New York (1985).
-
(2) - ACCETTA, SHUMAKER - IR/EO Systems Handbook. - Ed. SPIE press.
-
(3) - BECKERS (J.M.), TARENGHI (M.) - ESO-VLT Program Status Report. - Progress in Telescope and Instrumentation Technologies, ESO Proc. Garching, 27-30 avril 1992.
-
(4) - NELSON (J.E.) - Overview of the performance of the W M Keck observatory. - Advanced technology optical telescope V, SPIE Proc, vol. 2199 (1994).
-
(5) - KAIFU (V.) - SUBARU project : current status. - Advanced technology optical telescope V, SPIE Proc., vol. 2199 (1994).
-
(6) - MOUNTAIN (C.M.) - Gemini 8-m telescope project. - Advanced technology optical telescope V, SPIE Proc., vol. 2199 (1994).
-
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