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Auteur(s)
-
Christian BOURGEOIS : Institut de physique nucléaire d’Orsay - Université Paris-VII-Denis-Diderot
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Dans cette annexe, l’analyse des signaux électriques est esquissée et les phénomènes de fluctuations statistiques inhérents au comptage d’événements aléatoires sont évoqués.
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4. Résolution en énergie
4.1 Scintillateur + photomultiplicateur
SoitnΦphotons de luminescence émis par le scintillateur,
nKphotoélectrons émis par la photocathode du photomultiplicateur,
nAélectrons recueillis sur l’anode du photomultiplicateur.
On suppose que les fluctuations de nΦ (pour une même perte d’énergie dans le scintillateur) sont poissoniennes, de même que les fluctuations de nK, d’où :
Si G est le gain du photomultiplicateur, on a :
nA = GnKet
En fait, on peut compliquer un peu les choses en considérant l’efficacité de collection de la première dynode η .
On a alors G = η M où M est le facteur de multiplication du photomultiplicateur.
On peut écrire :
avec
pour une émission de photoélectrons indépendante sur la photo-cathode.
Si on introduit les gains m i de chaque dynode i, on arrive à :
Si v1 = v2 = ... = vn = v et
, pour des processus poissoniens et pas de perte interdynode, on obtient :
...
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