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En anglaisRÉSUMÉ
Les cristaux photoniques devraient permettre de réaliser des dispositifs optiques ou électromagnétiques capables de stocker, filtrer et guider la lumière à l’échelle de la longueur d’onde. Cet article présente les cristaux photoniques et leurs caractéristiques, en s'appuyant sur l'analogie électron-photon. Enfin les cristaux de taille finie et leur modélisation sont abordés, avec une attention particulière sur les défauts de périodicité et leurs conséquences.
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Jean-Michel LOURTIOZ : Ancien élève de l’École centrale des arts et manufactures - Directeur de recherche au Centre national de la recherche scientifique Institut d’électronique fondamentale, Orsay
INTRODUCTION
Contrôler les ondes électromagnétiques dans des circuits photoniques comme l’on contrôle les courants électroniques dans les circuits intégrés, tel est l’objectif que l’on peut envisager en exploitant les différentes « facettes » des structures artificielles que sont les cristaux photoniques, depuis les concepts jusqu’aux applications. Les termes de cristal, de « gaps de photons » ou de bandes interdites photoniques évoquent d’ailleurs, à l’évidence, l’analogie avec les cristaux semi-conducteurs et les bandes interdites électroniques. Obtenus par structuration périodique des matériaux diélectriques ou métalliques dans une, deux ou trois directions de l’espace, les cristaux photoniques offrent ainsi la perspective de réaliser des dispositifs optiques ou électromagnétiques capables de stocker, filtrer et guider la lumière à l’échelle de la longueur d’onde. Au-delà de la course à la miniaturisation que nécessite le traitement d’un nombre croissant d’informations, cette perspective peut également déboucher sur des nouveaux composants optiques aux propriétés ultimes.
Cet exposé sur les « cristaux photoniques » est divisé en deux parties. Dans cette première partie (article [AF 3 710]), nous rappelons d’abord les motivations à l’origine du concept de cristal photonique en faisant un bref résumé des premiers résultats qui ont déclenché l’engouement scientifique que l’on connaît aujourd’hui. Nous entrons ensuite dans l’analogie électron-photon qui a prévalu aux notions de gaps de photons ou de bandes interdites photoniques. On peut d’ailleurs estimer que cet emprunt de l’électromagnétisme et de l’optique à la physique du solide est un juste retour des choses car, depuis l’avènement de la mécanique quantique, la physique en général n’avait jamais manqué d’emprunter à l’optique en traitant notamment les excitations électroniques en termes d’ondes de matière. L’analogie électron-photon est illustrée simplement grâce aux systèmes unidimensionnels connus que sont les puits quantiques semi-conducteurs, d’une part, et les miroirs de Bragg, d’autre part. Partant des équations de Maxwell, nous décrivons ensuite les modèles qui permettent de déterminer les diagrammes de bandes photoniques des structures périodiques, infinies et sans défauts. Les illustrations sont données par ordre de complexité croissante, depuis les cristaux photoniques unidimensionnels jusqu’aux cristaux photoniques tridimensionnels. Les derniers paragraphes sont consacrés aux cristaux de taille finie et à leur modélisation.
Une attention toute particulière est portée à la description des défauts de périodicité et à leur influence sur les propriétés électromagnétiques des cristaux photoniques. Nous retrouvons, au passage, l’analogie avec les défauts cristallins des véritables cristaux solides, à la nuance près qu’il s’agit de défauts utiles comme les dopants d’un semi-conducteur. L’insertion de défauts va, en effet, permettre d’introduire des résonateurs et des guides d’onde optiques au sein des cristaux photoniques.
Les diverses propriétés optiques des cristaux photoniques, les effets nouveaux que l’on peut en attendre, les progrès technologiques qu’il a fallu accomplir pour parvenir à leur élaboration dans le domaine du visible et de l’infrarouge, de même que leurs premières applications aussi bien pour les micro-ondes que pour l’optique, seront développés dans la deuxième partie de cet exposé (article Cristaux photoniques et « gaps » de photons- Propriétés et applications.
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3. Diagrammes de bandes des cristaux infinis
3.1 Équations de Maxwell et solutions de Floquet-Bloch
Nous supposons ici le cristal photonique infini dans toutes les directions. Ce cristal infini est caractérisé par une permittivité diélectrique relative εr(x, y, z), réelle et périodique suivant N directions (N = 1, 2 ou 3) et invariante suivant les (3 − N) autres directions orthogonales à celles-ci. Nous appelons ai, i Îisin; (1, ..., N), les vecteurs de base du réseau direct. Le repère ainsi formé par les vecteurs ai n’est a priori ni normé, ni orthogonal. Une maille élémentaire du cristal est obtenue à partir des vecteurs a définis par :
Si l’origine est prise à un nœud du réseau, un autre nœud quelconque du réseau sera associé à un vecteur R tel que :
avec ni des entiers quelconques.
Nous adoptons une dépendance temporelle en exp (− iωt) pour les champs électrique E et magnétique H qui satisfont alors les équations de Maxwell harmoniques . Nous supposons dans cet ouvrage que les matériaux ne sont pas magnétiques. En utilisant la convention symbolique pour les opérateurs vectoriels, ces équations s’écrivent ainsi :
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Diagrammes de bandes des cristaux infinis
BIBLIOGRAPHIE
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