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Philippe LETURCQ : Professeur à l’Institut National des Sciences Appliquées de Toulouse - Laboratoire d’Analyse et d’Architecture des Systèmes du CNRS (LAAS)
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Lire l’articleINTRODUCTION
Cet article doit permettre aux électroniciens de puissance et plus généralement à tout spécialiste du génie électrique, de s’initier à l’électronique du silicium, ou d’approfondir des connaissances à ce sujet, sans nécessairement avoir une formation préalable en physique du solide. Les concepts de base, issus de la mécanique quantique et de la thermodynamique statistique sont acceptés comme des postulats et l’auteur a pris le parti d’employer un langage d’électricien pour l’exposé des notions fondamentales sur lesquelles s’appuie l’étude du comportement électrique des composants semi-conducteurs. Après avoir inventorié les propriétés électroniques intéressant principalement, mais non exclusivement, le fonctionnement des composants de puissance, on passe en revue :
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les structures élémentaires : PN, Schottky, PNP ou NPN, MOS, dont les composants sont assemblés ;
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les effets fondamentaux qu’elles font jouer : conduction unidirectionnelle des jonctions PN et des contacts métal/semi-conducteur, effet transistor bipolaire, effet de champ MOS, effet de champ de jonction.
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2. Structures élémentaires. Effets fondamentaux
Les propriétés des structures semi-conductrices mises en jeu dans les composants de puissance sont essentiellement la conduction unidirectionnelle des jonctions PN et des contacts métal/ semi-conducteur Schottky, et les trois effets permettant le contrôle et l’interruption du passage d’un courant dans un semi-conducteur :
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effet transistor bipolaire PNP ou NPN ;
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effet de champ MOS (métal/oxyde/semi-conducteur) ;
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effet de champ de jonction.
2.1 Jonction PN
On appelle jonction PN la transition, dans un même cristal, entre deux régions de types opposés. Munie de contacts ohmiques, cette structure présente une caractéristique courant/tension non linéaire directement exploitable dans des composants redresseurs (diodes à jonction). Bien d’autres propriétés intéressantes font de la jonction PN un élément fondamental dans la réalisation de la plupart des composants semi-conducteurs, pour « tenir » la tension, injecter des porteurs, les stocker ou les collecter...
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La figure 10 propose une description « régionale » de la jonction et schématise les répartitions de potentiel et de densités de porteurs, en régime de fonctionnement statique, selon la polarisation.
On a pris l’exemple simple d’une jonction PN « abrupte », c’est-à-dire à régions P et N dopées de manière homogène.
Les ordres de grandeur indiqués se rapportent à des dopages et épaisseurs de 1015 cm−3 et 3 µm pour la région P, 5.1014 cm−3 et 5 µm pour la région N, valeurs de paramètres choisies pour faciliter la lisibilité des graphiques.
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En l’absence de polarisation extérieure (V = 0), les courants de porteurs sont évidemment nuls, ce qui exige que l’effet de conduction d’un champ électrique s’oppose à la diffusion des porteurs de chaque type, de la région où ils sont majoritaires vers celle où ils sont minoritaires....
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